写着受力分析：
“罗峰先生说不考虑重力，那么，就只要分析波段AB两端的张力T就行了。”
“波段AB受到A点朝左下方的张力T和B点朝右上方的张力T，彼此对等。”
“但波段的区域是弯曲的，因此两个T的方向并不相同。”
“假设A点处张力的方向跟横轴夹角为θ，B点跟横轴的夹角就明显不一样了，记为θ+θ。”
“因为波段上的点在波动时是上下运动，所以只需要考虑张力T在上下方向上的分量。”
“B点处向上的张力为T·私n，A点向下的张力为T·私nθ，那么，整个AB段在竖直方向上受到的合力就等于这两个力相减”
很快。
小麦在纸上写下了一个公式：
F=T·私n-T·私nθ。
徐云满意的点了点头，又说道：
“那么波的质量是多少呢？”
“波的质量？”
这一次。
小麦的眉头微微皱了起来。
如果假设波段单位长度的质量为，那么长度为l的波段的质量显然就是·l。
但是，因为徐云所取的是非常小的一段区间。
假设A点的横坐标为x，B点的横坐标为x+x。
也就是说绳子AB在横坐标的投影长度为x。
那么当所取的绳长非常短，波动非常小的时候，则可以近似用x代替l。
这样绳子的质量就可以表示为
与此同时。
一旁的基尔霍夫忽然想到了什么，瞳孔微微一缩，用有些干涩的英文说道：
“等等合外力和质量都已经确定了，如果再求出加速度”
听到基尔霍夫这番话。
原本就不怎么喧闹的教室，忽然又静上了几分。
对啊。
不知不觉中，徐云已经推导出了合外力和质量！
如果再推导出加速度
那么不就可以以牛二的形式，表达出波在经典体系下的方程了吗？
想到这里。
几位大佬纷纷拿出纸笔，尝试性的计算起了最后的加速度。
说起加速度，首先就要说说它的概念：
这个是用来衡量速度变化快慢的量。
加速度嘛，肯定是速度加得越快，加速度的值就越大。
比如我们经常可以听到的“我要加速啦”等等。
假如一辆车第1秒的速度是2m/s，第2秒的速度是4m/s。
那么它的加速度就是用速度的差除以时间差，结果就是2m/s2。
再来回想一下，一辆车的速度是怎么求出来的？
当然是用距离的差来除以时间差得出的数值。
比如一辆车第1秒钟距离起点20米，第2秒钟距离起点50米。
那么它的速度就是用距离的差除以时间差，结果就是30m/s。
不知道大家从这两个例子里发现了什么没有？
没错！
用距离的差除以时间差就得到了速度，再用速度的差除以时间差就得到了加速度，这两个过程都是除以时间差。
那么
如果把这两个过程合到一块呢？
那是不是就可以说：
距离的差除以一次时间差，再除以一次时间差就可以得到加速度？
当然了。
这只是一种思路，严格意义上来说，这样表述并不是很准确，但是可以很方便的让大家理解这个思想。
如果把距离看作关于时间的函数，那么对这个函数求一次导数：
就是上面的距离差除以时间差，只不过趋于无穷小，就得到了速度的函数、
对速度的函数再求一次导数，就得到了加速度的表示。
鲜为人同学们懂不懂不知道，反正在场的这些大佬们很快便都想到了这一点。
是的。
之前所列的函数f描述的内容，就是波段上某一点在不同时间t的位置！
所以只要对对f求两次关于时间的导数，自然就得到了这点的加速度a。
因为函数f是关于x和t两个变量的函数，所以只能对时间的偏导f/t，再求一次偏导数就加个2上去。
因此很快。
包括法拉第在内，所有大佬们都先后写下了一个数值：
加速度a=2f/t2。
而将这个数值与之前的合力与质量相结合，那么一个新的表达式便出现了：
F=T·私n-T·私nθ=·x2f/t2。
随后威廉·韦伯认真看了眼这个表达式，眉头微微皱了些许：
“罗峰同学，这就是最终的表达式吗？我似乎感觉好像还能化简？”
徐云点了点头：
“当然可以。”
F=T·私n-T·私nθ=·xa2f/t2。
这是一个最原始的方程组，内容不太清晰，方程左边的东西看着太麻烦了。
因此还需要对它进行一番改造。
至于改造的思路在哪儿呢？
当然是私nθ了。
只见徐云拿起笔，在纸上画了个直角三角形。
众所周知。
正弦值私nθ等于对边除以斜边a，正切值tanθ等于对边除以邻边b。
徐云又画了个夹角很小的